Elektromanyetizmanın eşdeğişim formülasyonu: Revizyonlar arasındaki fark
[kontrol edilmiş revizyon] | [kontrol edilmiş revizyon] |
İçerik silindi İçerik eklendi
Teacher0691 (mesaj | katkılar) düzeltme, yazış şekli: Farkedi → Fark edi AWB ile |
k Matematik sözdizimi hatası düzeltildi |
||
13. satır:
::<math>x^\alpha = (ct, x, y, z) \,.</math>
*Metre·saniye<sup>−1</sup> cinsinden, hız dört boyutlu vektörü (başka bir deyişle dört boyutlu hız vektörü)
::<math>u^\alpha = \gamma(c,\
:γ('''u''') 'nin Lorentz çarpanı olduğu yerde üç boyutlu hız vektörü '''u''' 'dur.
*kilogram·metre·saniye<sup>−1</sup> cinsinden, bir parçacığın dört boyutlu momentum vektörü (başka bir deyişle momentum dört boyutlu vektörü)
::<math>p_\alpha = ( E/c, - \
: '''p''' üç boyutlu momentum olduğu yerde, ''E'' kinetik enerjidir, ve''m'' parçacığın durgun kütlesidir.
*metre<sup>−1</sup> cinsinden the dört boyutlu eğim
:<math>\partial^{\nu} = \frac{\partial}{\partial x_{\nu}} = \left( \frac{1}{c} \frac{\partial}{\partial t}, - \
*Metre cinsinden<sup>−2</sup> d'Alembertian operatörü : <math> \Box </math> şeklinde gösterilir.
57. satır:
dört boyutlu akım vektörü elektrik akım yoğunluğu '''J''' ile elektrik yük yoğunluğunu ρ birleştiren kontravaryant dört boyutlu vektörüdür. amper·metre<sup>−2</sup> cinsinden,
:<math>J^{\alpha} = \, (c \rho, \
şeklinde gösterilir.
63. satır:
{{Main|dört boyutlu potansiyel}}
volt·saniye·metre<sup>−1</sup> cinsinden, elektromanyetik dört boyutlu potansiyel bir eşdeğişimli dört boyutlu vektördür ve elektriksel potansiyeli (başka bir deyişle skaler potansiyel) φ ve manyetik vektör potansiyeli (başka bir deyişle vektör potansiyeli) '''A''' içerir, ve şu şekilde formüle edilir:
:<math>A_{\alpha} = \left(\phi/c, - \
Elektromanyetik alanla elektromanyetik ilişki arasındaki ilişki bu denklemle gösterilir:
77. satır:
ε<sub>0</sub> vakumlu ortamın elektrik geçirgenliği olduğu yerde, μ<sub>0</sub> da vakumlu ortamın manyetik geçirgenliğidir, Poynting vectorü watt·metre<sup>−2</sup> cinsinden
:<math>\
ve Maxwell gerilim tensörü in joule·metre<sup>−3</sup> cinsinden şu şekilde gösterilir
167. satır:
{{see also|continuum mechanics}}
Sürekli bir ortamda, üç boyutlu ''kuvvet yoğunluğu'' eşdeğişimli dört boyutlu vektörü oluşturmak için ''güç yoğunluğuyla'' birleşir, ''f''<sub>μ</sub>. Uzaysal kısım küçük hücreler (üç boyutlu uzayda) üstündeki kuvvetin hücrenin hacmiyle bölünmesinin sonucudur. Zaman bileşeni 1/''c'' çarpı hücreye transfer edilen güçün hücrenin hacmine bölümüdür. Lorentz kuvvetinin yoğunluğu elektromanyetizmadan kaynaklanan kuvvet yoğunluğunun bir parçasıdır. Uzaysal bölümü şöyledir
:<math> - \
Açıkça eşdeğişimli notasyonu şu şekle gelir:
207. satır:
Maxwell's makroskopik denklemleri kullanılmıştır, ek olarak elektriksel yerdeğiştirmenin '''D''' ( coloumb·metre<sup>−1</sup> cinsinden) tanımları the definitions of the [[electric displacement]] ve manyetik şiddet '''H''' (amper·metre<sup>−1</sup> cinsinden):
:<math>\
:<math>\
'''M''' manyetizasyon (ampere·metre<sup>−2</sup> cinsinden) ve'''P''' electriksel polarizasyon ( coulomb·metre<sup>−2</sup> cinsinden) olduğu .
250. satır:
Sonuç Amper yasası,
:<math>\
ve Gauss's yasası,
:<math>\
bir dnklemde birleştirirsek:
294. satır:
Böylece akımı modelleme işini ikiye indirdik, ''J''<sup>ν</sup> daha kolay modeller — serbest akımı modellemek, ''J''<sup>ν</sup><sub>free</sub> ve manyetizasyonla polarizasyonu, <math> \mathcal{M}^{\mu\nu}</math>. Örnek olarak, düşük frekanslı en basit malzemelerden anlık hareketli referans sisteminde yer alan bir tanesi buna sahip;
:<math>\
:<math>\
:<math>\
σ onun elektrik iletkenliği, χ<sub>e</sub> onun elektrik hassalığı, ve χ<sub>m</sub> onun manyetik hassaslığıdır.
345. satır:
Rölativistik olmayan vektör notasyonunda denk ifade
:<math> \mathcal{L} \, = \, \frac12 \left(\epsilon_{0} E^2 - \frac{1}{\mu_{0}} B^2\right) - \phi \, \rho_{\text{free}} + \
==Aynı zamanda bunlara da bakmanız yararlı olacaktır (Kaynaklar İngilizcedir)==
|