Manyetik akı kuantumu: Revizyonlar arasındaki fark
| [kontrol edilmiş revizyon] | [kontrol edilmiş revizyon] |
İçerik silindi İçerik eklendi
Arşiv bağlantısı eklendi |
düzeltme AWB ile |
||
5. satır:
|- id="8"
| id="9" | Φ<sub>0</sub>
| id="11" | {{
| id="13" | [[Weber (birim)|Wb]]
|- id="16"
| id="17" | ''K''<sub>J</sub>
| id="19" | {{
| id="21" | [[Hertz|Hz]]/[[Volt|V]]
|- id="25"
| id="26" | ''K''<sub>J–90</sub>
| id="28" | {{
| id="30" | [[Hertz|Hz]]/[[Volt|V]]
|}
<div>Bazı eşyükselti eğrisi veya döngü iplik sembolü Φ tarafından temsil edilen manyetik akı kuantumu, döngü alanı S ve manyetik endüktans B olarak tanımlanır;<br>
</div>{{
|ul=Wb}}}}<ref>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?flxquhs2e "magnetic flux quantum ''Φ''<sub>0</sub>"]. ''2010 CODATA recommended values''. Retrieved 10 January 2012.</ref> temel fiziksel sabitinin bir kombinasyonudur: Planck sabiti h, elektron yükü e dir. Onun değeri herhangi bir süper iletken için aynıdır. Akı ölçüm olgusu 1961 yılında deneysel olarak R. Doll, M. Näbauer<ref>Doll, R.; Näbauer, M. (July 1961). "Experimental Proof of Magnetic Flux Quantization in a Superconducting Ring". ''Physical Review Letters'' '''7'''(2): 51–52. [[Bibcode]]:[http://adsabs.harvard.edu/abs/1961PhRvL...7...51D 1961PhRvL...7...51D].[[Digital object identifier|doi]]:[[doi:10.1103/PhysRevLett.7.51|10.1103/PhysRevLett.7.51]].</ref>, B. S. Deaver ve W. M. [[Fairbank]]<ref>Deaver, Bascom; Fairbank, William (July 1961)."Experimental Evidence for Quantized Flux in Superconducting Cylinders". ''Physical Review Letters'' '''7''' (2): 43–46. [[Bibcode]]:[http://adsabs.harvard.edu/abs/1961PhRvL...7...43D 1961PhRvL...7...43D].[[Digital object identifier|doi]]:[[doi:10.1103/PhysRevLett.7.43|10.1103/PhysRevLett.7.43]].</ref> tarafından bağımsız olarak keşfedildi. Manyetik akı ölçümü Küçük Parklar etkisiyle çok yakından ilgilidir, ama daha önce Fritz London tarafından 1948 yılında tahmin edilerek fenomenolojik bir model olarak kullanılmıştır.
</div>Akı kuantum tersine, 1/Φ<sub>0</sub>, Josephson sabiti denir ve K<sub>J</sub> gösterilir. Josephson etkisi ölçüsü, radyasyon frekansına bir Josephson birleşim noktası arasındaki potansiyel farkla ile ilgili sabittir. Josephson etkisi çok yaygın olarak kullanılan bir standart sağlamak için potansiyel farkı yüksek hassasiyetli ölçümler (1990 yılından beri) yapılır, bu sabit ile ilgili olan, "geleneksel" Josephson değeri K<sub>J–90</sub> ile ifade edilir.
23. satır:
== Giriş ==
<div>Bu süper-iletken özellikleri karmaşık kuantum mekaniksel dalga fonksiyonu Ψ(r,t) süper iletken düzen parametresi tarafından açıklanmıştır. Herhangi bir karmaşık Ψ fonksiyonu, Ψ = Ψ<sub>0</sub>''e''<sup>i''θ''</sup> olarak yazılabilir. Burada Ψ<sub>0</sub> genlik ve θ faz dır, 2πn tarafından faz θ değişen ve buna bağlı değişen Ψ’nin her hangi bir fiziksel özelliğinde değişme olmayacağı açıktır. Ancak, süper iletken önemsiz olmayan topoloji, örneğin süper iletken ile delik veya süper iletken döngü/silindirinin fazı θ olabilir sürekli değişim bazı değeri θ<sub>0</sub> değeri θ<sub>0</sub> + 2πn olarak bir gider çapında delik/döngü ve aynı başlangıç noktasıdır. Eğer bu doğruysa, o zaman tek bir delik / döngü içinde sıkışan n manyetik akı kuantumları vardır.
Meissner etkisi nedeniyle süper iletken içinde manyetik indüksiyon B sıfırdır. Daha doğrusu manyetik alan H küçük bir mesafe ‘London’ olarak tanımlanan manyetik alan penetrasyon derinliği üzerinde bir süper iletken (belirtilen λL ve genellikle 100
Yol/delik yukarıda açıklanan tarama akımları olmadan süper iletken bölgede bırakılır ve böylece yörünge etrafın da yani yüzeyden birkaç λL. seçilebilir. Bu durum tatmin edilemeyen geometrisi vardır örneğin çok ince ( ≤ λL ) süper-iletken tel veya benzer bir duvar kalınlığına sahip silindir yapılmış bir döngü. Bu durumda, akı kuantum Φ<sub>0</sub> farklı vardır.
29. satır:
Ayrık bir akı SQUİD arkasındaki ana fikir, bunun mümkün olan en hassas Manyetometre biri olmasıdır.
Akı niceleme de tip II süper iletkenler de fizik önemli rolü oynar. Böyle bir süper iletken (şimdi herhangi bir delik olmadan) gücünde bir manyetik alana yerleştirildiğinde, ilk kritik alan ve ikinci kritik alan H<sub>c1</sub> H<sub>c2</sub> arasında, kısmen Abrikosov girdap formu süper iletken alanı içine nüfuz eder. The Abrikosov girdap normal bir çekirdek
'''Manyetik akı ölçümü'''<br>Manyetik akı kuantum Josephson etkisini istismar ederek büyük bir hassasiyetle ölçülebilir. Von Klitzing sabiti ''R''<sub>K</sub> = ''h''/''e''<sup>2</sup>, ölçümü ile birleştiğinde bu tarihte elde edilen h Planck sabitinin en hassas değerini sağlar. Bu h genellikle mikroskobik küçük sistemlerin davranışı ile ilişkili olduğu için dikkat çekiyor, bir süper iletken içindeki manyetik akı ölçümü ve kuantum Hall etkisi ise toplu olaylar parçacıkları büyük termodinamik numaraları ile ilgilidir.
45. satır:
<ref name=CODATA:2010:FluxQuantumValue>{{Web kaynağı | url = http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?flxquhs2e | title = magnetic flux quantum ''Φ''<sub>0</sub> | work = 2010 CODATA recommended values | accessdate = 10 January 2012 | arşivurl = http://web.archive.org/web/20150704042844/http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?flxquhs2e | arşivtarihi = 4 Temmuz 2015}}</ref>
<ref name=EG:AV@MesoSC>In mesoscopic superconducting samples with sizes {{math|≃ ξ}} one can observe giant vortices with {{math|''n'' > 1}}{{citation needed|date=January 2014}}</ref>}}
[[Kategori:Metroloji]]
[[Kategori:Fiziksel sabitler]]
| |||