İndüktans: Revizyonlar arasındaki fark
| [kontrol edilmemiş revizyon] | [kontrol edilmiş revizyon] |
İçerik silindi İçerik eklendi
Unknowledge (mesaj | katkılar) |
Unknowledge (mesaj | katkılar) Değişiklik özeti yok |
||
140. satır:
! Tür !! İndüktans / <math> \mu_0 </math> !! Açıklama
|-
! Tek yüzeyli<br
| <math> \frac{r^{2}N^{2}}{3l}\left\{ -8w + 4\frac{\sqrt{1+m}}{m}\left( K\left( \sqrt{\frac{m}{1+m}} \right)
-\left( 1-m\right) E\left( \sqrt{ \frac{m}{1+m}} \right) \right)
147. satır:
<math>=\frac{r^2N^2\pi}{l}\left\{ 1-\frac{8w}{3\pi }+\sum_{n=1}^{\infty }
\frac {\left( 2n\right)!^2} {n!^4 \left(n+1\right)\left(2n-1\right)2^{2n}}
\left( -1\right) ^{n+1}w^{2n}\right\}</math><br
<math>
=\frac {r^2N^2\pi}{l}\left( 1 - \frac{8w}{3\pi} + \frac{w^2}{2} - \frac{w^4}{4} + \frac{5w^6}{16} - \frac{35w^8}{64} +
</math> for w
<math>= rN^2 \left\{ \left( 1 + \frac{1}{32w^2} + O
| <math>N</math>: Sarım sayısı <br
|-
! Eşeksenli tel, <br
| <math> \frac {l}{2\pi} \ln{\frac {a_1}{a}} </math>
| a<sub>1</sub>: Dış yarıçap<br
|-
! Dairesel düğüm<ref>{{Kitap kaynağı| son = Elliott | ilk = R. S. | başlık = Electromagnetics | yayımcı = IEEE Press | yıl = 1993 | location = New York}} Note: The constant -3/2 in the result for a uniform current distribution is wrong.</ref>
| <math>r \cdot \left( \ln{ \frac {8 r}{a}} - 2 + \frac{Y}{2}\right) </math>
| r: Düğüm çapı <br
|-
! Dikdörtgen<ref>{{Dergi kaynağı| başlık = The Self and Mutual Inductances of Linear Conductors | journal = Bulletin of the Bureau of Standards | yıl = 1908 | ilk = E.B. | son = Rosa | volume = 4 | issue = 2 | pages = 301–344| id = }}</ref>
166. satır:
+2\sqrt{b^2+d^2} -b\cdot\operatorname{arsinh}{\frac {b}{d}}-d\cdot\operatorname{arsinh}{\frac {d}{b}}
\right)</math>
|b, d: Sınır uzunluğu<br
|-
! Pair of parallel<br
| <math> \frac {l}{\pi} \left( \ln{\frac {d}{a}} + Y/2 \right) </math>
| a: Tel yarıçapı <br
|-
! Paralel tel<br
| <math> \frac{l}{\pi }\operatorname{arcosh}\left( \frac{d}{2a}\right) = \frac{l}{\pi }\ln \left( \frac{d}{2a}+\sqrt{\frac{d^{2}}{4a^{2}}-1}\right)</math>
| a: Tel yarıçapı <br
|-
! Mükemmel iletken<br
| <math> \frac {l}{2\pi} \left( \ln{\frac {2d}{a}} + Y/2 \right)</math>
| a: Tel yarıçapı <br
|-
! Mükemmel iletken <br
| <math> \frac{l}{2\pi }\operatorname{arcosh}\left( \frac{d}{a}\right)=\frac{l}{2\pi }\ln \left(\frac{d}{a}+\sqrt{\frac{d^{2}}{a^{2}}-1}\right)</math>
| a: Tel yarıçapı <br
|}
189. satır:
eğer akım telin yüzeyinden akıyorsa ''Y'' = 0 ([[yüzey etkisi]]), eğer akım telde homojen bir şekilde dağılmışsa ''Y'' = 1/2.
Yüksek frekans durumunda, eğer iletkenler birbirlerine yaklaşıyorlarsa, ek olarak başka bir görüntü akımı yüzeyden akar ve ''Y'' sabitini içerek denklem geçersiz olur. [[İndüktans/Bazı devre tipleri için detaylar|Bazı devre tipleri için detaylar]] başka bir sayfada mevcuttur.
== Fazör devre analizi ve empedans ==
| |||