Maxwell denklemleri: Revizyonlar arasındaki fark
| [kontrol edilmiş revizyon] | [kontrol edilmiş revizyon] |
İçerik silindi İçerik eklendi
k 176.240.164.39 tarafından yapılan değişiklikler geri alınarak, YBot tarafından değiştirilmiş önceki sürüm geri getirildi. |
|||
34. satır:
|-
! scope="col" style="width: 15em;" | isim
! scope="col" | [[
! scope="col" | [[
|-
! scope="row" | [[Gauss yasası]]
| intsubscpt=<math>{\scriptstyle\partial \Omega }</math>▼
▲ | integrand=<math>\mathbf{E}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S} = \frac{1}{\varepsilon_0} \iiint_\Omega \rho \,\mathrm{d}V</math>
| <math>\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}</math>
|-
! scope="row" | [[manyetizma Gauss yasası]]
▲
| <math>\nabla \cdot \mathbf{B} = 0</math>
|-
! scope="row" | Maxwell–Faraday denklemleri
| <math>\oint_{\partial \Sigma} \mathbf{E} \cdot \mathrm{d}\boldsymbol{\ell} = - \frac{d}{dt} \iint_{\Sigma} \mathbf{B} \cdot \mathrm{d}\mathbf{S} </math>
|<math>\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}</math>
|-
! scope="row" | [[Ampère
| <math>\oint_{\partial \Sigma} \mathbf{B} \cdot \mathrm{d}\boldsymbol{\ell} = \mu_0 \iint_{\Sigma} \left(\mathbf{J} + \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf E}{\partial t} \right)\cdot \mathrm{d}\mathbf{S}</math>
| <math>\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\left(\mathbf{J} + \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t} \right) </math>
| |||