Magnetostatik: Revizyonlar arasındaki fark
| [kontrol edilmiş revizyon] | [kontrol edilmiş revizyon] |
İçerik silindi İçerik eklendi
Değişiklik özeti yok |
|||
35. satır:
:<math>\vec{B}= \frac{\mu_{0}}{4\pi}I \int{\frac{\mathrm{d}\vec{l} \times \hat{r}}{r^2}}</math>
Bu teknik ortamın vakum veya hava veya [[elektriksel geçirgenlik]]i "1" olan benzer materyaller kullanılan problemler için iyi bir şekilde çalışır. Bu aynı zamanda Hava temelli indüktörler ile transformatörler için de geçerlidir. Bu tekniğin bir avantajı komplex makara geometrisini bölümler halinde integral etmek, veya çok zor bir geometri için numerik integrasyon kullanımını sağlamaktır. Bu denklem öncelikle [[lineer]] problemleri çözmek için kullanıldığından ötürü, cevabın tamamı
Yüksek geçirgenlikli, göreceli olarak küçük hava delikleri olan manyetik hücrelere sahip olan materyalin kullanıldığı problemler için [[manyetik devre]] yaklaşımı kullanışlıdır. Hava boşlukları [[manyetik devre]]nin uzunluğuna oranla geniş olduğu zaman, manyetik kenarlar önemli hale gelecektir ve genellikle [[sonlu eleman]] hesaplamasını gerektirecektir. [[Sonlu eleman]] hesaplaması [[Manyetik Potansiyel]]i hesaplamak için yukardaki Manyetostatik Denklemlerinin modifiye edilmiş halini kullanır. <math>\vec{B}</math> değeri [[Manyetik Potansiyel]]'den faydalanılarak bulunabilir.
| |||