Magnetostatik: Revizyonlar arasındaki fark

'''Manyetostatik''' statik [[manyetik alan]]ları çalışır. [[Elektrostatik]]te [[elektriksel yük]]ler hareketsizken, burada [[elektrik akımı]] istikrarlı bir hareket sergiler (zamana göre değişmez), başka bir deyişle akımlar [[doğru akım]]dır. Akımlar hızlı bir şekilde değişmediği taktirde, akımlar istikrarlı olmasa bile manyetostatik iyi bir yaklaşım yapılarak çalışılabilir.

 

[[Maxwell Denklemleri]]nden başlayarak ve elektriksel yükler sabit veya durgun akımda <math>\vec{J}</math> ilerlediğini kabul edersek, denklemler [[elektrik alan]] ve [[manyetik alan]] için ikiye ayrılır.<ref name=Feynman>{{harv|Feynman|Leighton|Sands|2006}}</ref> Alanlar zamandan ve birbirinden bağımsızdır. Manyetostatik denklemleri hem diferansiyel hem de integral formda aşşağıdaki tabloda verilmiştir.

 

 

 

En çok bilinen teknik artan zaman basamaklarında manyetstatik problemleri çözmek daha sonra bu çözümleri <math>\frac{\partial \vec{B}} {\partial t}</math>e yaklaşım yapabilmek için kullanmaktır . Bu sonuçları [[Faraday Yasası]]na sokmak daha önce ihmal ettiğimiz <math>\vec{E}</math>i bulmak için kullanılır. Bu method [[maxwell Denklemleri]]nin gerçek çözümünü vermez fakat zamanla yavaş değişen alanlar için iyi bir yaklaşım sağlar. {{Citation needed|date=October 2010}}

 

Eğerki sistemdeki bütün akımlar biliniyorsa (yani <math>\vec{J}</math> tamamen betimlenebiliyor ise) [[manyetik alan]] [[Biot-Savart Yasası]] sayesinde bulunabilir:

 

Yüksek geçirgenlikli, göreceli olarak küçük hava delikleri olan manyetik hücrelere sahip olan materyalin kullanıldığı problemler için [[manyetik devre]] yaklaşımı kullanışlıdır. Hava boşlukları [[manyetik devre]]nin uzunluğuna oranla geniş olduğu zaman, manyetik kenarlar önemli hale gelecektir ve genellikle [[sonlu eleman]] hesaplamasını gerektirecektir. [[Sonlu eleman]] hesaplaması [[Manyetik Potansiyel]]i hesaplamak için yukardaki Manyetostatik Denklemlerinin modifiye edilmiş halini kullanır. <math>\vec{B}</math> değeri [[Manyetik Potansiyel]]'den faydalanılarak bulunabilir.

 

Güçlü Manyetik Materyaller (örneğin [[Ferromanyetik]] maddeler, [[Ferrimanyetik]] maddeler ve [[Paramanyetik]] maddeler]]) öncelikle elektronların [[spin]]lerine bağlı olan mıknatıslanmaya sahiptirler. Böyle materyallerde mıknatıslanma açıkça şu ilişkiyi içerir;

 

Dolayısıyla mıknatıslanmanın [[Diverjans]]ı , <math>\nabla\cdot\vec{M},</math> , [[elektrostatik]]deki [[elektriksel yük]]le aynı role sahiptir. <ref>{{harv|Aharoni|1996}}</ref>

 

* [[Darwin Lagrangian]]

 

{{Reflist|2}}

 

*{{cite book

|last = Aharoni

 

[[ar:مغناطيسية ساكنة]]

[[bn:স্থির চুম্বকত্ব]]

[[ca:Magnetostàtica]]