"Klasik elektromanyetizma" sayfasının sürümleri arasındaki fark

k
Bot v3: Kaynak ve içerik düzenleme (hata bildir)
(Rescuing 1 sources and tagging 0 as dead.) #IABot (v2.0)
k (Bot v3: Kaynak ve içerik düzenleme (hata bildir))
 
== Lorentz kuvveti ==
{{Ana madde|Lorentz kuvveti}}
 
Elektromanyetik alan yüklü parçacıklar üzerinde Lorentz kuvveti denen, aşağıdaki denklemle ifade edilen bir kuvvet uygular.
 
== Elektriksel alan E ==
{{Ana madde|Elektriksel alan}}
 
Durağan bir yük için elektrik alan '''E'''
 
== Elektromanyetik dalgalar ==
{{Ana madde|Elektromanyetik dalgalar}}
 
Elektromanyetik dalgadaki değişimler değişimin merkezinden [[Dalga (fizik)|dalga]] formunda yayılır. Bu dalgalar boşlukta [[ışık hızı]]yla yayılır ve doğal olarak geniş bir [[dalgaboyu]] [[spektrumu]]na sahiptir. Dinamik [[elektromanyetik radyasyon]] alanı örnekleri arasında (artan [[frekans]] sırasıyla) [[radyo dalgaları]], [[mikrodalga]]lar, [[ışık]] ([[kızılötesi]], [[görünür ışık]] ve [[morötesi]]), [[x-ışınları]] ve [[gama ışınları]] sayılabilir. [[Parçacık fiziği]]nde bu elektromanyetik radyasyon yüklü parçacıklar arasındaki [[elektromanyetik etkileşim]]in tezahürüdür.
 
== Genel alan denklemleri ==
{{Ana madde|Jefimenko denklemleri|Liénard-Wiechert potansiyelleri}}
 
Coulomb denklemi basit ve tatmin edici görünse de [[özel göreliliğin|özel görelilik]] gerektirdiği üzere yük dağılımındaki değişikliklerin alanın herhangi bir yerinde etki yaratmasının aldığı zaman sıfır olmadığı için bu denklem klasik elektrodinamiğin bağlamında tamamen doğru sayılmaz. Elektrik alanındaki değişimler ışık hızıyla yayılır. Denklemlerin bu koşulu sağlaması için düzeltilip genelleştirilmesi gerekir. Geciktirilmiş potansiyellerin hesaplanması Jefimenko denklemleri olarak bilinen ifadelerin elde edilmesini sağlar. Bu potansiyeller aynı zamanda noktasal yüklerden hareketle de elde edilebilir (Liénard-Wiechert potansiyelleri). Skaler potansiyel ve vektör potansiyeli denklemleri aşağıdaki gibidir:
904.802

değişiklik